Continuemos ahora con nuestro resorte para poder aplicar las ecuaciones de Euler-Lagrange, para obtener las ecuaciones de movimiento, y la trayectoria más óptima que puede seguir en una dimensión.
La coordenada generalizada para nuestro problema es aquella por donde se efectúa el movimiento, que corresponde al eje $x$, y ahora si podemos expresar el lagrangiano:
La energía cinética de la masa es $T=\frac{1}{2}m\dot{x}^{2}$ y la energía potencial corresponde a $V=\frac{1}{2}kx^{2}$
\[L=\frac{1}{2}m\dot{x}^{2}-\frac{1}{2}kx^{2}\]Calculamos las ecuaciones de Euler-Lagrange, podemos ver que en este caso no se van a hacer cero ninguna de las derivadas parciales respecto al lagrangiano:
\[\frac{d}{dt}\left(\frac{\partial L}{\partial \dot{x}}\right)-\frac{\partial L}{\partial x}=0\]
\[\frac{d}{dt}\left(\frac{\partial}{\partial \dot{x}}\left(\frac{1}{2}m\dot{x}^{2}-\frac{1}{2}kx^{2}\right)\right)-\frac{\partial}{\partial x}\left(\frac{1}{2}m\dot{x}^{2}-\frac{1}{2}kx^{2}\right)\]
\[\frac{d}{dt}(m\dot{x})+kx=0\]
\[m\ddot{x}+kx=0\]
Que si dividimos por $m$, llegamos a la ecuación diferencial del oscilador armónico unidimensional:
\[\ddot{x}+\frac{k}{m}x=0\]
\[\ddot{x}+\omega^{2}x=0\]
La solución para está ecuación diferencial es:
\[x(t)=Asen(\omega t+\phi)\]
La solución corresponde efectivamente a la trayectoria que menos energía necesita para poderse efectuar, y cumple con las mismas condiciones que vimos con el formalismo de Newton.
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