Puede que la pregunta suene un poco tonta para aquellos que han visto las publicaciones que he hecho, y que además saben del tema, y para algunos otros sea una ventana hacia el conocimiento, pues muchas veces vemos aplicado el formalismo de Hamilton-Jacobi a algunos problemas específicos que se proponen en los libros de Mecánica Clásica, Mecánica Teórica o Mecánica Analítica, pero no podemos culparlos; son problemas que pueden ser considerados fundamentales para hacer una transición a otras partes interesantes de la física, por ahora en este blog pretendo llenar esos vacíos respecto a aquellos ejercicios que desconocíamos por completo a los cuales se les puede aplicar estos interesantes formalismos, (O es posible que estén en algún libro).
Nuestro sistema a resolver mediante el formalismo de Hamilton-Jacobi es el siguiente:
Un sistema de dos resortes con una masa en paralelo con gravedad, los dos sistemas en las imágenes son equivalentes, y tienen la misma solución.
Su hamiltoniano igualado a la energía del sistema es:
H(py,y1,2)=p2y2m+12k1y21+12k2y22−mgy=E
Cómo las distancias que recorren los resortes son iguales, aunque en el sentido opuesto para el primer sistema de la imagen, o con el mismo signo para la segunda imagen nuestras energías potenciales de los resortes quedan de la forma:
V=V1+V2
Con V=12ky2:
12ky2=12k1y21+12k2y2
k=k1+k2
De esta sencilla forma obtenemos la constante del resorte equivalente, y nuestro hamiltoniano igualado a la energía del sistema queda de la forma:
H(py,y)=p2y2m+12ky2−mgy=E
Ahora aplicamos las ecuaciones de Hamilton-Jacobi:
p2y2m+12ky2−mgy=E
12m(∂S0∂y)+12ky2−mgy=E
Siguiendo el mismo procedimiento para un
resorte en una dimensión visto antes, obtenemos la integral completa, la ecuación para el espacio de fase, la ecuación integral para hallar la solución a las ecuaciones de movimiento, y la solución de nuestro problema:
S(y)=∫√2m(E+mgy−12(k1+k2)y2)dy−Et
∂S(y)∂y=py=√2m(E+mgy−12(k1+k2)y2)
∂S(y)∂E=βE=∫m√2m(E+mgy−12(k1+k2)y2)dy−t
y(t)=√2(y0−mg(k1+k2))sen(√(k1+k2)mt+π4)+mg(k1+k2)
Es posible generalizar hasta para n resortes en paralelo con gravedad, así las ecuaciones de Hamilton-Jacobi, la integral completa y la solución toman la forma:
12m(∂S0∂x)2−mgy+n∑n=112kny2n=E
S(y)=∫√2m[E+mgy−12n∑n=1kny2]dy−Et
y(t)=√2(y0−mg∑nn=1kn)sen(√∑nn=1knmt+π4)+mg∑nn=1kn
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